Рассмотрим для примера такой случай, когда время пролета на этом участке равно половине периода, а рабочая точка установлена в самом начале характеристики лампы.
На более низких частотах при таком положении рабочей точки лампа работала бы в режиме класса В, т. е. импульсы анодного тока проходили бы в течение положительных полупериодов переменного напряжения на сетке, а во время отрицательных полупериодов лампа была бы заперта.
Однако если t = у2 Т, то работа лампы существенно изменится. Электроны, начавшие свое движение от катода несколько ранее или в самом начале положительного полупериэ-Да, пролетят сетку в конце этого полупериода. Зато последующие электроны, начавшие свое движение позже, не успеют долететь до сетки во время положительного полупериода. Они еще будут находиться в пути, когда на сетке переменное напряжение уже изменит свой знак и, следовательно, поле между сеткой и катодом станет тормозящим. Многие электроны будут заторможены, остановятся, не долетев до сетки, и вернутся на катод. Это особенно относится к электронам, начавшим свое движение от катода в конце положительного полупериода, так как они почти сразу попадают в тормозящее поле.
Возвращение части электронов обратно на катод создает уменьшение импульсов анодного тока. Очевидно, уменьшится также и полезная мощность, отдаваемая лампой. Кроме того, возвращающиеся электроны бомбардируют катод, вследствие чего он дополнительно разогревается. Мощность на этот нагрев расходуется от источника переменного сеточного напряжения.
Что же касается электронов, успевших пролететь сквозь сетку, то когда они двигаются далее к аноду, напряжение сетки становится уже отрицательным, а значит увеличивается разность потенциалов между анодом и сеткой. Поэтому электроны с увеличенной скоростью бомбардируют анод. Исследования показали, что когда между электродами лампы пролетают электроны, то в соответствующих внешних цепях течет электрический ток. Этот ток, называемый конвекционным, наводится при приближении или удалении электронов от электродов лампы, несмотря на то, что электроны не попадают на электроды.
На низких радиочастотах, когда время пролета электронов во много раз меньше периода колебаний, ток, наводимый в цепи сетки приближающимися к ней от катода электронами, совпадает по фазе с сеточным напряжением, а ток, наводимый удаляющимися от сетки электронами, равен по величине току, наводимому приближающимися электронами, но имеет противоположную фазу. Вследствие этого на низких радиочастотах наводимые в сеточной цепи токи компенсируют друг друга и результирующий ток оказывается равным нулю.
При работе лампы на УКВ в момент, когда высокочастотное напряжение на сетке лампы имеет положительное амплитудное значение, к сетке от катода устремляется максимальное количество электронов. В следующий момент, когда напряжение на сетке изменится (уменьшится), к ней полетит от катода меньшее количество электронов. Однако первая партия электронов к этому времени еще не успеет достигнуть сетки и сбудет находиться где-то в пути между ней и катодом. В следующий момент напряжение на сетке вновь изменится, и также вновь изменится количество направляющихся к ней от катода электронов. Сформировавшийся таким образом поток электронов, перемещаясь внутри лампы, образует своеобразную бегущую волну конвекционного тока (тока, образованного направляющимися от катода к аноду лампы электронами). К тому времени, когда первая партия электронов достигает сетки, фаза напряжения на ней изменится, в результате чего максимум наводимого в ней тока не будет совпадать с максимумом переменного напряжения. Таким образом, между наводимым током и напряжением на сетке получится некоторый сдвиг фаз. Так как фаза конвекционного тока в лампе непостоянна и изменяется в зависимости от расстояния электронов до сетки, результирующий сеточный ток, наведенный приближающимися к ней электронами, имеет какой-то средний сдвиг фазы по отношению к сеточному напряжению.